Evolution des coefficients de performances de Carnot

Evolution des coefficients de performances de Carnot

RESULTATS ET ANALYSES – CHAPITRE III :

Résultats

III. 1. Evolution des coefficients de performances :

a. Réversible ou idéal de Carnot:

Variation du coefficient de performance de Carnot en fonction de la température dimensionnelle à l’évaporateur 0

 

Carnot
Figure 14: Variation du coefficient de performance de Carnot en fonction de0

b. Irréversible, de l’installation réelle:

Variation du coefficient de performance de l’installation en fonction de la température adimensionnelle à l’évaporateur 0

Variation
Figure 15: Variation du coefficient de performance de l’installation en fonction de0

2. Evolution de la puissance calorifique minimale adimensionnelle :

Variation de la puissance calorifique adimensionnelle en fonction de la température adimensionnelle à l’évaporateur 0

 

fonction de0
Figure 16: Variation de la puissance calorifique adimensionnelle en fonction de0

3. Evolution de la puissance mécanique minimale adimensionnelle :

Variation de la puissance mécanique minimale adimensionnelle en fonction de la temperature adimensionnelle à l’évaporateur .

 

Variation de la Puissance mécanique minimale adimensionnelle en fonction de0
Figure 17: Variation de la Puissance mécanique minimale adimensionnelle en fonction de0

4. Evolution du rendement de l’installation par rapport au cycle de Carnot :

Variation du rendement en fonction de la température adimensionnelle à l’évaporateur 0

 

Variation du rendement en fonction de0
Figure 18:Variation du rendement en fonction de0

Analyse

Les graphiques tels que présentés ont pour abscisse la température adimensionnée à l’évaporateur, qui à chaque valeur correspond à une valeur de température adimensionnée au condenseur.

Pour des températures imposées aux réservoirs : évaporateur et condenseur, on constate que le Coefficient du cycle de Carnot de référence reste constant (figure 14), contrairement au coefficient de performance de l’installation réel qui présente pour sa part un maximum correspondant à un minimum de dépense énergétique (figure15).

Une situation qui correspond à des différences optimales de température 8,38 K et 9,8 K respectivement à l’évaporateur et au condenseur.

Ainsi, la puissance absorbée par le compresseur présente à cet instant une valeur minimale (figure 17) afin d’évacuer en permanence le flux de chaleur imposée pour le conditionnement d’air des locaux de la banque, correspondant au minimum de flux évacué au condenseur (figure 16).

Par ailleurs, c’est précisément pour ces mêmes valeurs que le rendement de l’installation présente un maximum (figue 18).

Par conséquent, aussi bien à l’évaporateur qu’au condenseur, un éloignement du fonctionnement de l’installation par rapport au point de consigne optimal dû à une augmentation ou une diminution de ces différences de température entraine une augmentation des pertes externes dues aux échanges thermiques et implicitement une réduction du rendement de l’installation.

Le régulateur, en l’occurrence le thermostat, interviendra pour corriger en temps réel l’apparition de l’écart de température par rapport au point de consigne optimal 8,38 K.

Conclusion :

Ce travail représente l’optimisation d’une installation frigorifique à compression mécanique des vapeurs. L’installation frigorifique a été étudiée du point de vue thermodynamique autrement dit une attention particulière est accordée aux irréversibilités dues aux écarts de température aux niveaux des réservoirs : l’évaporateur et le condenseur.

Cette optimisation a eu pour but de prévoir les points de consigne nécessaires à l’élaboration d’un système permettant l’utilisation rationnelle de l’énergie dans les installations frigorifique. Il faut noter que la rationalisation de l’énergie dans une installation se traduit par un travail minimal effectué par le compresseur.

Rappelons que l’installation frigorifique interagit avec les milieux extérieurs (le milieu à refroidir et le milieu extérieur) afin de produire du froid. Par conséquent, la variation de température des milieux extérieurs influent le fonctionnement de l’installation implicitement sur le rendement de l’installation.

Au cours des processus d’échange avec les réservoirs de chaleur, les lois de transfert de chaleur nous ont permis, d’une part, d’exprimer la chaleur fonction de la conductance et des variations de température. D’autre part, la méthode de la thermodynamique en temps fini met en évidence l’existence des différences optimales de température au niveau des réservoirs en transformant les grandeurs dimensionnées en grandeurs adimensionnées.

Notre étude a permis, une amélioration des performances de l’installation frigorifique de sorte que les variations de température des milieux extérieurs entraine à l’évaporateur une production frigorifique maximale, au condenseur, une production calorifique et un travail minimal au compresseur.

C’est précisément à cet instant que les écarts de température à l’évaporateur et au condenseur sont optimaux.

Le coefficient de performance déterminé est supérieur au coefficient de performance du l’installation réelle étudiée dans ce document. Cette large différence de performance est due au fait que l’installation réelle présente, dans son fonctionnement, des irréversibilités interne (due aux frottements et aux pertes de charge) et externe (due aux différences de température).

Par contre, l’optimisation de l’installation réelle ne considère que les irréversibilités externes dues aux échanges thermiques.

Par ailleurs, une variation du fonctionnement de l’installation par rapport au point de consigne due à une augmentation ou une diminution des différences de température à l’évaporateur et au condenseur entraine une augmentation des pertes thermiques, par conséquent une diminution du rendement de l’installation.

De ce fait, le rôle du le régulateur (le thermostat) sera de corriger les différences de température au niveau de l’évaporateur et du condenseur par rapport aux points de consigne prévus.

Evolution des coefficients de performances de Carnot

BIBLIOGRAPHIE

[1] Lavina GROSU,  » Contribution à l’optimisation thermodynamique et économique des machines à cycle inverse à deux et trois réservoirs de chaleur ». Thèse de doctorat, institut national polytechnique de Lorraine, Nancy-Brabois. Octobre 2000.

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[13] Louis OKOTAKA EBALE »Résumé de thermodynamique”, cours de thermodynamique. Ecole nationale supérieure polytechnique, 2015, page 2.

[14]Eric GONCALVES DA SILVA, Jean-Paul THIBAULT, « Cycles thermodynamiques des machines thermiques », Ecole d’ingénieur. Institut polytechnique de Grenoble, 2008, pp.153.

[15] Duminil M., « Histoire et évolution des fluides frigorigènes des systèmes frigorifiques à compression », Revue Générale du Froid & du Conditionnement d’Air, No. 1080, pp. 45-55, janvier-février 2008

ANNEXES

Centrale à eau glacée
ANNEXE 1

coefficient de performance de carnot - Compresseur
Compresseur
Condenseur

Canalisation à eau glacée

 

Canalisation à eau glacée
Centre de traitement d’air appelé CTA

Conduit de reprise d’air dans les locaux de la banque

Conduit de reprise d’air dans les locaux de la banque Conduit de reprise d’air dans les locaux de la banque

 

Diagramme de Mollier du fluide frigorigène R134a

 

Diagramme de Mollier du fluide frigorigène R134a

ANNEXE 2

Document technique de la centrale à eau glacée

Documcoefficient de performance de carnot la centrale à eau glacée coefficient de performance de carnot coefficient de performance de carnot blank Document technique de la centrale à eau glacée coefficient de performance de carnot

Procédure de simulation sur MATLAB

 

 Evolution du coefficient de performance réversible de Carnot

>> x=[0.0179 0.0214 0.0250 0.0286 0.0321 0.0357 0.0393 0.0429 0.0464 0.0500

0.0571 0.0607 0.0643 0.0679 0.0714 0.0750];

0.0536
>>a=x-x;

>>b=a+1.1-1;

>> y=1./b;

>> plot(x,y);

>>xlabel(‘température adimensionnelle à l’évaporateur’);

>>ylabel(‘Coefficient de performance réversible de carnot’);

>>grid

 Evolution du coefficient de performance irréversible du système réel

>> x=[0.0179 0.0214 0.0250 0.0286 0.0321 0.0357 0.0393 0.0429

0.0571 0.0607 0.0643 0.0679 0.0714 0.0750] ;

0.04640.05000.0536
>> s=x-0.01497;

>> k=x.*x;

>> n=k./s;

>> m=1-n;

>> p=1.1./m;

>> t=p-1;

>> y=1./t;

>> plot(x,y)

>> xlabel(‘température adimensionnelle à l’évaporateur’);

>> ylabel(‘coefficient de performance irréversible du système réel’);

>>grid

 Evolution du rendement de l’installation

>> x=[0.0179 0.0214 0.0250 0.0286 0.0321 0.0357 0.0393 0.0429 0.0464 0.0500 0.0536

0.0571 0.0607 0.0643 0.0679 0.0714 0.0750] ;

>>s=x-0.01497;

>>k=x.*x;

>> n=k./s;

>> m=1-n;

>> p=1.1./m;

>>t=p-1;

>> y=1./t;

>>a=x-x;

>>b=a+1.1-1;

>> c=1./b;

>> f=y./c;

>> plot(x,f)

>>xlabel(‘Température adimensionnelle à l’évaporateur’);

>>ylabel(‘Le rendement de l’installation par rapport au cycle de Carnot’);

>>grid

 Evolution de la puissance calorifique minimale adimensionnelle

>> x=[0.0179 0.0214 0.0250 0.0286 0.0321 0.0357 0.0393 0.0429

0.0571 0.0607 0.0643 0.0679 0.0714 0.0750] ;

0.04640.05000.0536
>> a=x./0.01497;

>> b=1./x;

>> c=1./0.01497;

>> d=c-b-a;

>> e=1./d;

>> f=0.01497./x;

>> g=1-f;

>> h=1.1.*g;

>> j=h.*e;

>> plot(x,j)

>>xlabel(‘Température adimensionnelle à l’évaporateur’);

>>ylabel(‘Puissance calorifique minimale adimensionnelle’);

>>grid

 Evolution du travail mécanique adimensionnel

>> x=[0.0179 0.0214 0.0250 0.0286 0.0321 0.0357 0.0393

0.0571 0.0607 0.0643 0.0679 0.0714 0.0750] ;

0.04290.04640.05000.0536
>> a=x./0.01497;
>> b=1./x;

>> c=1./0.01497;

>>d=c-b-a;

>> e=1./d;

>> f=0.01497./x;

>> g=1-f;

>> h=1.1.*g;

>>j=h.*e;

>>k=j-0.0213;

>> plot(x,k)

>>xlabel(‘Température adimensionnelle à l’évaporateur’);

>>ylabel(‘Travail mécanique minimal adimensionnel’);

>>grid

GLOSSAIRE

 Thermodynamique :

C’est une discipline qui étudie des processus des machines, au cours desquels l’énergie est

échangée sous forme de chaleur ou de travail mécanique

 Chaleur sensible:

C’est la quantité de chaleur qui provoque la variation de température d’un corps sans modifier son état physique.

 Chaleur latente:

C’est la quantité de chaleur qui provoque le changement d’état d’un corps sans modifier sa température.

 Chaleur latente massique de vaporisation:

C’est la quantité de chaleur qu’il faut fournir à 1 kg d’un corps pour le faire passer de l’état

liquide à l’état gazeux sans élever sa température.

 Température critique ou pression critique:

C’est le point d’équilibre (relation pression température) au-dessus duquel on ne peut plus différentier la phase liquide de la phase gazeuse d’un même corps. Aucune condensation n’est donc possible, le fluide est dit en l’état supercritique.

 La température d’ébullition:

Il s’agit de la température d’ébullition sous pression atmosphérique. Cette température doit être telle que la pression dans le circuit reste supérieure à la pression atmosphérique, afin d’éviter les entrées d’air.

 Température catastrophique:

C’est la température maximale supportable par un fluide dans un circuit en présence d’huile et de cuivre. Au-delà de cette température le fluide se décompose et forme des acides fluorhydriques et chlorhydriques.

 Coefficient de performance de Carnot

Le coefficient de performance limite d’un système énergétique fonctionnant dans des conditions de réversibilité.

 Coefficient de performance réel

Le rapport entre l’effet utile désiré et la dépense énergétique.

 Transformation thermodynamique réversible

Transformation qui conserve l’entropie (dénommée également transformation parfaite, idéale). C’est une transformation inaccessible en pratique puisqu’elle nécessite une évolution selon une succession d’états d’équilibre (transformation quasi-statique), donc elle s’effectue en un temps infini.

 Transformation thermodynamique irréversible

Transformation réelle, entraînant la création d’entropie.

Evolution des coefficients de performances de Carnot


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